Die Mechanische Warmetheorie (3) (English, German, Paperback)

Dieses historische Buch kann zahlreiche Tippfehler und fehlende Textpassagen aufweisen. Kaufer konnen in der Regel eine kostenlose eingescannte Kopie des originalen Buches vom Verleger herunterladen (ohne Tippfehler). Ohne Indizes. Nicht dargestellt. 1891 edition. Auszug: ... Ausdrucke wollen wir noch dadurch vereinfachen, dass wir fur die Grosse l und das Product Ml ihre Werthe einfuhren. Die Grosse l bedeutet die mittlere Weglange fur den Fall, wenn das Gas durchweg die Dichtigkeit hatte, welche bei der Abscisse x stattfindet. Diese mittlere Weglange lasst sich leicht auf die normale mittlere Weglange zuruckfuhren. Nach Gleichung (26) des zweiten Abschnittes ist namlich: 2 1 u--Nna %' Wenden wir dieses auf den Normalzustand des Gases an, bei welchem die Temperatur 0 und der Druck einer Atmosphare vorausgesetzt ist, und bezeichnen die Anzahl der Molecule, welche sich in diesem Zustande in einer Volumeinheit befinden, mit 2V0, so erhalten wir: 1 u Da wir nun annehmen konnen, dass der Bruch--von der Tem r peratur und Dichte des Gases unabhangig ist, so erhalten wir aus diesen beiden Gleichungen: (17) l = e. Was ferner die Grosse M anbetrifft, so gilt nach Gleichung (36) des zweiten Abschnittes1) die Gleichung: 1) u wird hier durch u ersetzt. D-H. jf-jrf woraus folgt: (18) Ml = Nu. Fuhrt man diesen Werth fur das in den Gleichungen (16) mehrfach vorkommende Product Ml ein, und setzt fur l, welches dann nur noch in Einem Gliede jeder Gleichung vorkommt, den in (17) gegebenen Ausdruck, so gehen die Gleichungen uber in: idE 1 At T fo, -No d(Nu) 1 VF 1 At r, i U i d(Nu), 1 Diese Gleichungen muss man endlich noch, um die Grossen i?, 2" und G selbst zu erhalten, nach ft zwischen den Grenzen--1 und-)-1 integriren, wodurch man erhalt: iv 1 Tat/o I Die drei hier fur die Grossen E, F und G gegebenen Ausdrucke sind in Bezug auf...